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放电特性的研究方法由于放电单元非。可节省大量的时间和经费 为实验提供理论依据 加快研发步伐采用数值模拟的方法研究 的工作机理 模拟气体的放电过程 。成研究和优化设计工作 性能的改善提供理论依据不仅如此 数值模拟还可以实现用实验手段难以完。流体力学模型 】【”】和混合模型数值模拟方法主要包括动力学模型。和空间维上完全地解决电子和离子的能量分布问题动力学模型主要采用的是 模型 它可以在时间维。积分 方程得到 通过 电子和离子的能量分布由。素从而较为精确地模拟带电粒子传输中的非平衡状态这样可以很好地描述带电粒子能量分布中的非平衡因。粒子的运动 耗时较长 计算复杂但是动力学模型由于要跟踪大量。样用一组表达质量、动量和能量守恒关系的方程来描述 即粒子连续性方程、动量方程和能量方程第一章绪论流体力学模型将放电空间内的粒子运动看作类似流体的群体运动 粒子运动同流体场一。体模型简单、计算速度快与动力学模型相比 流。都采用流体模型目前大部分学者。输系数和 有关 电场和气体粒子密度的比值 或者和电子的平均能量有关流体模型鞍难解决电子能量分布问题 必须假设电于的碰撞反应系数和传。它是一种较为近似的计算模型因此 与动力学模型相比 。求解粒子的浓度和电场 这样就综台了上述两种模型的优点 是近年来国 文献中常提及和使用的一种模型混合模型将动力学模型和流体模型结合起来 模型中的的统计方法来模拟电子的能量分布 用流体模型来。流体模型还是大许多当然它的计算量较。的定性行为和变化趋势 即使从定量角度分析 由于流体模型引入的误差 并不比碰撞截面、二次电子发射系数等基本数据的不确定性引入的误差大通过比较混合模型和流体模型的计算结果 人们发现对于 放电过程的模拟 流体模型虽然引入了许多的假设因素 但仍然可以正确的预测各种参量。足研究 放电单元特性的需要因此采用流体模型完全可满。改进器件结构是在现有放电模式下提高发光效率的重要方法目前 研究最新进展】、单元结构和电极形状的研究进展。提高 而改善驱动波形是提高发光效率的非常有效的途径它可使发光效率提高 国立丈学提出了十字形结构的交流结构 通过与传统的长方体结构的比较 英寸绿色荧光粉的测试屏 驱动频率 发现新型的十字形结构有更高的发光效率 十字形结构在电压 气压 下发光效率 传统结构在电压 气压 下发光效率 ””富士通的 结构 增加荧光粉橡覆面积、放电面积增大 发展 结构 该结构则可以吸收环境光 降低环境光在面板表面的反射、提高亮度对比、修正荧光粉发光纯度、调整色温 先锋的 型电极结构除增加荧光粉发光面积提高发光亮度外 可避免放电单元间的串绕并且提高驱动动态范国 荧光粉的改善也可使发光效率。 该结构采用了 使得面板有很高的亮度松下公司提出了一种新型的 面板结构。气体传导性 这使得在耗尽过程中气体耗尽时间没有改变 这是 结构所欠缺的刚这种障壁的垂直方向高度比水平方向高度小既能防止单元之间的串扰 又有很好的。等离子显示中 可以低成本地获得很好的图像质量 ”三星公司提出了六边形结构的 井被用于 英寸高清晰。国际上许多 厂家和学者密切关注的一种结构由东南大学提出的荫罩式 结构 是近来受到。大学硕士论文该结构同交流对向放电结构类似圈 相比在结构上艟大的不同就是 结构东南。正交的行列电极构成一个放电单元分别制作在上下基板上的一组相互。在荫罩内侧荧光粉涂敷。、高亮度、高效率以及长寿命等优点该结构具有低着火电压、高响应速度。该结构有利于优化放电过程 提高显示效率 适合于大批量生产 提高成品率 降低生产成本口 金属的加工技术比现有等离子体显示板中所用绝缘材料构成的障壁制造技术要简单成熟得多因此 。层和层中插入导电介质 悬浮电极 可以有效地降低维持电压 放电空间被限制 可以有效地减少相邻单元之间的串扰很多研究表明 通过改变电极形状可以有效地提高发光效率 如使用悬浮电极、 型电极、多电极等等【 单元的介质。距大 高维持电压 高效率 之间 维持期寻址电极实际上不起作用 因为放电是由 电极的突出部分的放电而引发的电极的引入使得结构的工作电压介于传统电极结构 共面间距小 低维持电压 低效率 和正柱区电极结构 共面间。生了强电场可以降低着火电压型电极的引入在放电空间产。模拟 可以得到放大单元的红外和可见光的发射和实际单元类似、基于流体模型的数值模拟方法的研究进展通过流体模型的放电。验中得到的阴极表面等离子体的扩散速度要快的多实验结果和模型模拟结果有很好的一致性但是实。比例或驱动电压改变时放电的变化趋势【 流体模型的放电模拟可以再现实验中当气体。研究相邻单元之间的串扰 还可以研究整个写 维持 擦除脉冲下的放电情况现在一些模拟软件已经能够模拟几个临近单元的的放电情况 因而可以借此。地防止单元之间的串扰 并且不会使带电粒子有太大的打到壁上的损耗【 引研究表明 壁电荷的积累使得等离子体沿着介质表面扩展 介质障壁可以有效。模型以及 方程耦合求解 可以用来分析 中壁电压分布对着火电压的影响一种基于巴邢曲线的称为巴邢曲线分析方法 的数值模拟方法通过与流体。状 气体成分的关系方面 方法也十分有用在研究着火电压与单元结构 驱动脉冲形。一个大的正电压对降低维持电压有很大好处通过 方法 发现寻址期在公共电极上加。周期里的着火电压与实验结果吻合印】另外 还可以得到不同 比例下维持。型的数值模拟方法对 的放电特性进行了研究本论文的研究工作本论文采用基于流体力学模。的方法 求解这两个方程 从而得到 放电单元中各种粒子、电场、壁电荷的变化情况流体力学模型主要包括粒子连续性方程和泊松方程 三维流体模拟软件采用数值计算。各种形状电极所在表面的电位分布 从而获得准确的边界条件 而放电空间电位的求解仍然采用有限差分法为了尽可能准确地描述不同电极结构对场分布的影响这样一个开区域问题 本文首次采用表面电荷法来求解。荷法处理不同电极结构 包括王字形、 形电极等本论文扩展后的三维网格发生器不仅可使用表面电。程序中添加了菱形双层结构、十字形双层结构等新型结构同时还增强了网格发生器单元结构部分在三维网格发生。参数 电极宽度等 产生的网格点信息输入到 流体放电程序可以研究不同参数对放电性能的影响网格发生器中可以改变结构参数 介质层高度 介电常数 双层结构中小孔宽度等 和电极形状。形、十字形、长方形双层结构的放电性能进行了对比 并研究了对向放电 中的新型电极对放电性能的影响基于开发的三维网格发生器及流体计算程序 本文研究了 ”对向放电菱形双层结构 的放电过程对荫罩菱。放电的放电性能作了系统的分析本文利用完成的模拟软件对表面。参数、放电气体、维持电压大小等因素对放电性能的影响针对表面放电菱形双 第一章绪论层结构 研究了各结构。空间的电场发生变化 从而使放电性能发生改变研究表明 改变放电单元的结构参数 使放电。电气体的压强 尽管放电气体的着火电压增高 但同时电子与其它粒子碰撞的几率增大 放电效率提高提高放电气体中的氙的比例 可以提高所产生的氙谐振态粒子的数量 从而使放电效率提高 增加放。 本文同时研究了一些新的驱动波形对放电性能的影响表面放电 中维持电极的引入可以使得驱动波形多样化。研究了表面放电 中的新型电极的影响对比研究了对向放电 和表面放电 并。提供一定的设计指导和帮助 从而优化实际屏的性能通过以上的模拟研究工作 可以为实际 屏的制作。三维流体模拟等离子体显示放电单元中 气体的运动可看成类似流体的运动第二章等离子显示单元放电的三维流体模拟第二章等离子显示单元放电的。个自持的流体模型三维流体模型是一。动量的转移 能量的转换 空间和表面的电荷 辐射等等这个模型描述了一个完整的放电过程 包括粒子的运动 。研究方法 集中介绍了流体模型中的主要反应方程以及方程在时间和空间维上的离散方法本章首先介绍气体放电原理以及与流体模型有关的一些物理概念 然后介绍流体模型的。加电场的作用下 发生各种碰撞反应 以及各种粒子在气体内部运动的过程流体模型中各种粒子在气体中的运动气体放电过程是气体中的带电粒子在外。动、扩散运动、迁移运动等粒子在气体中的运动有热运。成处于热平衡状态 遵守气体分子运动论的规律 运动速度符合麦克斯韦速度分布律热运动在弱电离气体中 当没有外加电磁场时 可以将带电粒子和普通粒子一样看。 分别表示电子、离子和中性粒子气体中各种粒子能量平衡方程为。粒子的绝对温度 为速度平方的均值为质量 为波尔兹曼常数 是平衡态。问的速度也不等 质量越大的粒子其速度越小由式 可知 由于粒子的质量不等 则它们。子的质量 则电子的速度远大于其他粒子的速度在热平衡状态下 因电子的质量远小于其他粒。粒子的平均速度、均方根速度根据麦克斯韦分布 可以求出。椭万产。低浓度的地方 这种运动直到各处 东南大学硕士论文浓度相等时才会停止土 扩散运动当粒子的浓度分布不均匀时 粒子会从高浓度的地方扩散到。的运动就是扩散运动这种由浓度差引起。示单位时间穿过单位平面的粒子数目扩散运动通常用扩散公式来描述 表。子在电场的作用下将会发生漂移运动或称迁移运动 运动的速度称为漂移速度称为扩散系数 它与平均自由程和扩散速度有关 表示为 漂移运动带电粒。强度不太大时 成正比关系比例系数为 称漂移率漂移速度“的大小与电场强度 有关 在外电场。电粒子漂移运动的透明程度漂移率的大小表示气体对带。越小 也就是说 带电粒子越容易通过气体顺畅地沿电场方向运动漂移率越大 漂移速度越大 气体对带电粒子漂移运动的阻力就。设 由自由程分布等公式可推导出离子的漂移率弱电场情况下 根据朗之万离子漂移理论的假。质量 砭为离子的平均速度 瓦是离子的平均自由程离子在本身气体中的漂移率为鸬 上式中为离子的。中的漂移率 分别为离子和气体分子的质量巧为离子的均方根速度利用离子在其它气体中的自由程分布等 可得到离子在其它气体。场中的运动和离子不一样电子由于其质量小 在电。很大 漂移率不再是常数 严格意义上说已经不能叫电子漂移率它运动过程中 其动能会增加 即能从场中获得能量 漂移速度。转换为自身的热能 交给原子的能量很少 电子在电场中的运动变成热运动在低电场作用下 电子认为仅发生弹性碰撞 其从电场中获得的能量全部。原子发生非弹性碰撞 将使电子速度减小 漂移率将减少在较高电场下 电子不仅与原子发生弹性碰撞 还会与。用求解 方程得到的电子的迁移系数和 的关系图 即为 等人在室温混合比为 混合气体中利。粒子在两次碰撞之间自由运动的长度称为自由程见 通常对我们有用处的是平均自由程万第二章等离子显示单元放电的三维流体模拟 带电粒子的平均自由程图电子的迁移系数。出电子的平均自由程【 ’式中小分别为电子与气体分子半径 为气体的浓度 为气体原子的截面放电气体中的电子的速度远比气体本身分子的热运动速度大 可认为气体分子不动 进而可推导。效碰撞截面 来代替 为总有效截面比较准确的做法 应该用原子的有。上面的公式 需另外进行推导 以上参考文献给出公式为彳 离子在气体中运动速度与分子运动速度之差不是很大不能用。度 、呸分别为离子和气体分子的热速度分别为离子与气体分子半径为气体的浓。公式的推导中还会用到自由程分布可以推导出粒子的自由程分布为六 间的几率若离子是在同一种气体中运动 则上式可简化为东南大学硕士论文万 在一些。的动量守恒方程、粒子能量守恒方程、泊松方程等来对放电气体进行描述流体模型的建立 主要方程流体力学模型是通过粒子的连续性方程、粒子。浓度随时间的变化情况 了解整个放电过程联立求解这些方程 就可得到各种粒子的。方程的求解非常耗时流体模型中 能量。似假设来简化计算【 节省大量计算时间为此 在流体模型中常常采用本地场近。衡 也就是假设带电粒子从电场获得的能量和由于碰撞损失的能量在时间和空间上本地守恒所谓本地场近似假设 即认为带电粒子从电场中获得的能量与由于碰撞损失的能量达到平。了 即不考虑由于热传导引起电子能量的重新分布在这种假设条件下 就不需要求解电子能量方程。程范围内误差就较显著了 这是因为电极附近发射的二次电子是处在一个较窄的能量范围内 还没有达到碰撞损失平衡条件下的最终速度本地场近似假设认为电子的传输系数和碰撞反应系数仅和 有关 这个假设在放电空间内部是有效的 但在距电极几个电子的平均自由。过程中的变化 需求解电子能量方程当然如果要了解电子温度在整个放电。对粒子的连续性方程和泊松方程联立求解采用本地场近似假设后 流体模型只需。 为粒子守恒方程兰生 一旦占方程。可以是电子、离子或中性粒子等其中下标 对应第 种粒子 。度 为粒子通量为该粒子的浓。、复合、粘附、第二章等离子显示单元放电的三维流体模拟脱离粘附等等产生或损失的粒子数目 由反应方程和反应系数决定口 为该粒子所带电荷量 为该粒子在场中的迁移系数和扩散系数为电场强度 为该粒子的净产生量 可正可负 它包括电离。没有迁移通量 第二项是粒子的扩散通量 它表示粒子由于空间浓度的不同而产生的变化方程 中右侧第一项是粒子的迁移通量 它表示带电粒子在电场作用下的运动 中性粒子。求出每一时刻的电位分布方程 为泊松方程 由它。间的电荷密度 它们是随时间变化的其中巾为放电空间的电位 为放电空。电常数为介。荷密度不同 故电位也不同不同时刻 放电空间的电。产生和分布情况求解相应的泊松方程 得到新的电场分布对方程 进行耦合求解即根据每一时刻各种带电粒子的。和分布情况 如此反复直到放电结束再计算下一时刻各种带电粒子的产生。间的变化情况 了解整个放电过程这样可得到各种粒子的浓度随时。出各个节点的电场 再求解流体场粒子守恒方程 得各个节点各粒子浓度分布情况但在实际计算时 方程的耦合求解需要很长时间 所以一般采用先求解泊松场 求。粒子浓度 如此反复再求下一时刻电场、。电过程结束直至整个放。粒子打到壁上后 留下所带电荷 然后以基态形式返回放电空间介质表面电荷方程介质壁表面假设是完全吸收的表面 即带电。产生 产生的数量用二次电子发射系数以来表示同时离子打到介质壁时 将会有二次电子从壁上。带电粒子留下的电荷的累加值这样介质表面的电荷为各种。表面的电荷方程下面推导介质。为离子、中性粒子打在壁上产生二次电子的发射系数离子 流向壁的通量为 电子流向壁通量为 分别。数是很小的应用中通常不考虑中性粒子的二次电子发射系。子求和 第四项是对所有中性粒子求和对于式 等号右边第三项是对所有离。介质表面的离子和电子的累加等斗 为介质表面面电荷分布为基本电荷量知道了各种粒子流向壁的能量 就可得到介质表面电荷的变化量 为流向。

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  电平高,平相对的高电压指的是与低电,电平中在逻辑,时所允许的最小输入高电平保证逻辑门的输入为高电平,高电压(Vih)时当输入电平高于输入,电平为高电平则认为输入。

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  放电的主要因素 2.与均匀电场的放电过程相比1.汤逊理论认为碰撞电离和表面电离是形成自持,电晕放电和极性效应的特点极不均匀电场的放电具有。导是离子性电导3.电介质的电,是电子性电导金属的电导。缘子的电气性能主要包括闪络电压、击穿电压和可见电晕电压三个方面4.线路绝缘子按照结构的不同可分为柱式、针式和悬式三类 5.绝。击电压发生器 7.测量冲击电压分压器通常有电阻和电容两类 8 极不均匀电场中+ 6.大型高电压试验设备通常包括工频高电压实验设备、 直流高电压发生器和冲,对空间负荷的阻挡作用屏障的作用是由于其,分布的改变造成电场。老化、热老化和综合性的环境老化9.电气设备绝缘的老化主要有电。随温度的升高而升高1.电介质的电导率。高电压测量误差在*5%以内(∨ 2.国际国家标准规定。绝缘电阻时一般要加直流电压(? 3.测量电气设备的,温度没有关系绝缘电阻与。一只具有较强灭弧能力的保护间隙(×) 4.管式避雷器实质上是。收比测量试验属于破坏性试验(?) 5.绝缘电阻和吸。未考虑(-)的现象×1.^流注理论。.确定电气设备绝缘水平时不考虑()C.谐振过电压 4.不均匀的绝缘试品D.表面游离 2.以下哪个不是发生污闪最危险的气象条件()D 大雨 3,严重受潮如果绝缘,允许内过电压倍数最高的是 B.35kv 及以下 1.气体放电的主要形式电晕放电则吸收比 K 将()C 约等于 1 5.根据设备的绝缘水平和造价以下电压等级中,放电火花,放电电弧,是沿着固体介质表面气体中发生的放电辉光放电和刷状放电 2.沿面放电就。压的主要因素有电场形式3.影响气体间隙击穿电,波形电压,4.越易吸湿的固体气体性质和状态 ,缘子按照绝缘材料不同可分为瓷绝缘子沿面闪络电压就越高 5.高电压绝, 6.玻璃绝缘子具有零值自破玻璃绝缘子和复合绝缘子三大类,和不掉串等特性耐雷击和抗舞动。污秽的导电性能7.污秽闪络与,附着及受潮程度有关污秽在绝缘子表面的。的击穿形式有电击穿中 8.固体电介质,或球-板间隙都属于极不均匀电场热击穿和电化学击穿 1.球球。率随温度的升高而升高× 2.电介质的电导。收比测量试验属于破坏性试验()? 3.绝缘电阻和吸。地体及接地线.雷击线路时()× 4.接地装置由接,的雷电流叫耐霞水平线路绝缘不发生闪络。长的间隙中的气体放电过程可用()(? 1.解释电压较高、距离较。的形成是以()的出现为特征B.流注理论 2.先导通道。3.下列因素中C 热游离 ,频率 4.在 110kV~220k 系统中不会影响液体电介质击穿电压的是(A 电压的,、3.0 倍 5.气体间隙的距离均为 10cm为绝缘配合许可的相对地操作过电压的倍数为 C,压作用下在直流电,是 D 棒板间隙击穿电压最低的,的产生主要有碰撞电离光电离棒为正极 1.带电离子,面电离等方式热电离、表。击穿和_闪络两种现象2.气体放电现象包括。巴申定律3.根据,PS 值下在某一 ,存在极小值击穿电压。均匀电场中4.在极不,度增加空气湿,穿电压提高空气间隙击。_、_套管和线.绝缘配合的最终目的是确定设备的绝缘水平5.高电压绝缘子按照用途不同可分为支柱绝缘子、_瓷套,统计法和简化统计法常用的方法有惯用法。地装置中7.在接, 8.传输线路的波阻抗与单位长度电感和电容有关接地方式可分为防雷接地、_工作接地和保护接地,及以下系统与线kV ,能出现的 3-4 倍的操作过电压通常设备的绝缘结构设计允许承受可。外界游离因素不存在1.自持放电是即使,用即可继续进行的放电间隙放电仅依靠电场作,自持放电称为 。伏秒特性主要用于比较不同设备绝缘的冲击击穿特性(√ 2.减小输电线路有功损耗可通过提高线.。.一般而言(√) 4,比越大吸收,绝缘性越好被试品的。保护体系中可有可无的一个组成部分(√ 5.防雷接地装置是整个防雷。未考虑(B)的现象(x 1.流注理论。放电电压与气压之间关系的是(A)B 表面游离 2.描述气体间隙。3.海拔高度越大A.巴申定律 ,能力(B)设备的耐压。强度的主要原因之一是 D 电负性 01:沿面闪络:若气体间隙存在固体或液体电介质B 越低 4.极化时间最短的是(A)A 电子式极化 5.SF6 气体具有较高绝缘,面必与绝缘薄弱 环节由于固体和液体的交界,界面上的一种现象击穿常常发生在交。电间隙反复击穿时2:火花放电:放,不稳定的明 亮细线状火花的一种放电形式在气体间隙中形成贯通两极的断断续续的。的间隙的电极曲率半径很小3:电晕放电:若构成气体,距离很大或电极间,一 定数值时当电压升到,常集中的尖端将在电场非,类似月亮晕光的光层电极处发生局部的,到电流随着电压的增高这时用仪表 可检测,逐渐扩大星光曾,逐渐增大放电电流,为电晕 放电这种形式称之。一种现象 5:雷击跳闸率:指每年 100km 线路每年雷击引起的跳闸次数4:自持放电:因外界游离因素不岑在间隙放电仅依靠电场作用即可进行放电的。质是指随着通常条件下导电性能很差的物质1:什么是电介质?它的作用是? 电介,等都是电介质且变压器油。负电荷束缚得很紧电介质中的正 ,动的电荷极少内部可自由移,性能极差因此导电。同的导体分隔开来作用:将电位不,止电流想不需要的地方流以保持不同的电位并阻。 c:高温下气体的热能(热电荷) 3:电晕放电的利与弊? 利:a 电晕可削弱输电线上雷电冲击电波的幅值和陡度2:气体分子分离产生的因素有哪几种? a:电子或正离子与气体分子的碰撞(碰撞分离) b:各种光辐射(光分离)。电除尘 弊:a 引起能量损失 B 形成高频电磁波 C 引起干扰B 可以利用电晕放电改善电场分布 C 提高击穿电压及利用电晕放,始阶段细线通道内因碰撞电离存在大量的带电质点引起腐蚀作用 4:简述滑闪放电机理? 放电起,直分量作用 下在较强的电场垂,撞击电介质表面带电质子不断,温度升高使局部。增加电压,的带电质 点增多沿放电通道通过,温度也就越来越高电介质表面局部,足以引起气体热电离时一定电压下当温度高达,电质点剧增通道中带,巨降电阻,场强也剧增通道头部,迅速增长导致通道,闪 放电阶段放电转入滑。电晕放电的条件下1:刷状放电 在,得更高电压升,多类似刷状的放电火花则在电晕电极上伸出许,电晕电流大的多放电 电流虽比,电极附近区域但仍然局限在,穿两极没有贯,受电压 作用间隙也能承,介质累积效应 极不均匀的电场中这种放电形式称之为 2:固体,压时会在固体介质 中形成局部损伤或不完全击穿当作用在固体介质上的电压为幅值较低或冲击电,次数增加随着电压,压会随之下降戒指的击穿电,船事件的关系称之为、 4:电力系统内部过电压 电力系统中由于断路器操作这种现象 称之为 3:伏秒特性 对某一击穿电压波形间隙的击穿电压合计,者传递所造成的电压升高 5:雷暴日 指某一地区一年四季中有雷电放电的天数故障发生及消失或其他原因是系统参数发生变化引起电网 内部电磁能量转化或,的雷声就算一个雷 暴日一天中只要听见一次以上。为自持放电的条件为 y(exd-1)=1.表示由外电场不断增强1:汤逊理论的自持放电条件及其物理意义? 放点由非自持放电转化,出一个电子阴极 发射,此强烈的碰撞电离在间隙中引起了如,又能由 y 过程而在阴极上重新释放出一个离子以至于电离产生的全部正离子到达 阴极而中和后,空间造成碰 撞电离后者又可以继续在,平行极板上放一个圆瓷柱重复以上过程 2:在,电场线平行其表面与,存在于它的表面瓷柱放电总是,低于空气的击穿电压且 闪烙电压大大,因是? A 首先出现该现象的原,接触面间可能存在间隙固体电介质与电极的,比固体电介质 低由于气体的介电常,均场强强大的多气隙中场强比平。水分的能力对闪络电压也有显著的影响B 其次空气温度及固体电介质吸附。均匀和电介质表面粗糙C 电介质表面电阻不,变降低闪络电压也都会使电场畸。配合的总体原则3:简述绝缘。考虑综合,出现各种作用电压电力系统中可能,性的不确定设 备的绝缘水平保护装置特性和设备的绝缘特,停电事故率降到可接受的水平从而使设备的绝缘故障率或。D 绝缘子直径 1:气体击穿 气体由绝缘状态变为导电状态的现象 2:辉光放电 当气体电压较低4:影响脏污表面沿面放电的因素有哪些? A 污秽的性质与污染程度 B 大气湿度 C 爬电距离 ,源功率较小放电回路电,加到一定值时外施电压增,突然 放电气体间隙间,发亮的这种形式放电并使整个间隙系统。放电回路阻抗较小3:电弧放电 若,量又大电源客,一旦放电气体间隙,极大电流,温度极 高放电间隙,出耀眼的光亮放电通道发,离因素支持的放电称之为 5:耐雷水平 指雷击线路时这种放电形式称之为 4:非自持放电 需要依靠外界游,闪络的最大雷击电流某绝缘尚不至于发生,的最小雷 击电流幅值幅值或能引起绝缘闪络,布 C 利用不同电介质 D 利用电阻压降 2:简述汤逊放电原理 当外施电压足够高时单位为 KA 1:电场的调整方式有哪些? A 改变电极形状 B 改善电极间电容分,出发向阳极运动一个电子从阴极,离形成电子崩由于碰撞游,一个电子在电场作用下移动单位行程所发生的 碰撞游离数则 到达阳极并进入阳极的电子数为 eas 个(α 为;隙距离)s 为间。或正离子数为(eas-1)个因碰撞游离而产生的新的电子数。场作用下向阴极运动这些 正离子在电,释放 r 个(r 为正离子的表面游离系数)有效电子并撞击阴极.若 1 个正离子撞击阴极能从阴极表面,正离子撞击阴极表面时则(eas-1)个,释放出一个有效电子至少能从阴极 表面,子崩并进入阳极的电子以弥补原来那个产生电,自持 放电则放电达到。表达为 r(eas-1)=1即汤逊理论的自持放电条件可。的作用 在绝缘结构承受的工作电压和过电压与电气设备的绝缘能力之间协调处确定电气设备的 输电线路绝缘水平的原则和方法3:金属表面电离的方式有哪几种? A 正离子碰撞阳极 B 充电效应 C 场致发射 D 热电子放射 4:简述绝缘配合。要的绝缘水平使他们是有必。

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